物理学正论
mP/me ÷ ωe /ωP = 1836.1528/658.201688
= 2.7896125 ―――― (81)
注意:这就是质子内部结构荷质比不均匀程度。因为如果荷质比均匀,(77)式必成立(据磁矩定理Ⅳ)!而事实不成立,恰在于质子的荷质比不均匀(唯一原因)。故,(81)式准确表征质子荷质比不均匀程度。
若以符号 gP 表示质子荷质比不均匀因子(即不均程度),则有:
gP = mP/me ÷ωe /ωP = 2.7896125 ―――― (82)
大量研究表明,此种关系对任何粒子都准确成立。
于是粒子荷质比不均因子(以符号 g 表示)的表达通式为: g = m/me ÷ωe /ω ――――――――――― (83)
显然,这里的荷质不均因子与教科书中(文献[4])朗德因子数值相近,但物理意义完全不同。若以符号 g’表示朗德因子,则有:
Kφ = g’/g =1.0011596 ―――――――― (84)
研究表明,(84)式对所有粒子都准确成立。那么,对质子则有:
Kφ = gP’/gP = 2.79284386/2.7896125
=1.0011596 ―――――― (85)
看!质子也有了“反常磁矩值”:1.0011596。 这种计算,再次打破了量子力学关于电子的神话——鬼话。
所以研究表明,Kφ=1.0011596 为物质与物质场相互作用常数(参见 〖粒子磁矩定理Ⅲ〗),为任何粒子(包括天体)所共有。并不为电子所特有,因而不能表征磁矩“反常”。
那么,将磁矩理论表达式,即(43)式用于质子:
Kφ = ωP·LP / μP·H ――――――――― (86)
联立(55)、(86)二式有:
μP =(ωP·LP/ωe·? )μB ――――――― (87)
将(70)、(79)二式代入得;
μP = (2π/658.210688) μB
= 8.8528430×10-23(尔格/高斯) ――― (88)
这就是质子自旋真实磁矩!这是质子磁矩的第一种算法。用这种算法可以算得任何粒子的真实磁矩,下面介绍另种算法。
11.11 粒子磁矩另一种算法
大量研究,下面给出粒子磁矩另种算法表达通式:
μ = g·γ·L ―――――――――――――― (89)
研究表明,该式对所有粒子的磁矩都准确适用。虽然教科书中也有一模一样的公式,但物理意义大相径庭!
这里, L 为粒子真实角动量;γ为所谓的回旋比,但对荷质比不均匀的粒子,γ已不再能表征真实回旋比,而只能表征平均荷质比概念;g 则为荷质比不均因子,它表征粒子内部荷质比不均匀程度,为无量纲常数,可由实验测定,也可理论推导。并且有:
g ≡ g’/Kφ ――――――――――――――― (90)
式中 g’为教科书中的“朗德因子”。研究表明(89)、(90)二式对任何粒子(含天体),不管公转还是自转都严格成立。
11.11.1 电子磁矩另一种算法
对于电子,(90)式变为:
ge=ge’/Kφ=1.0011596/1.0011596 ≡1 ――― (91)
这里,电子的 ge≡1, 表征电子内部结构各点荷质比绝对均匀。并再次证明电子确系经典粒子。那么,以上所有计算均有效!
11.11.2 用另种算法计算电子轨道磁矩
例四,用(89)式求解电子轨道角动量为 L3=3? 时的轨道磁矩 μ3
解:对于电子,ge≡1, γe=e/(2meC) ,并将L3=3? 代入(89)式有
μ3 =(e/2meC)×3? = 3μB (正确)
11.11.3 用另种算法计算电子自旋磁矩
例五,用(89)式求解电子自旋磁矩:μe
解: 对于电子, ge≡1,γe=e/(2meC),代入(89)式得
μe=(e/2meC)Le=(Le/?)μB ――― (92)
此结果与(59)式全同,正确。
11.11.4 质子和中子磁矩的另种算法略……
11.12 结语
综上述可见:
第一,Ⅳ条〖磁矩定理〗完全是经典的。
第二,电子、质子、中子完全遵从 Ⅳ 条〖磁矩定理〗,这已无可辩驳地证明:电子、质子、中子完全是经典粒子。《量子力学》纯属主观臆造!
第三,本文《物理学正论》成立。
参考文献
[1] 理论物理《量子力学》 ----------- 吴大猷 著(台湾)
[2] 《物理量和天体物理量》 ----------- 艾 伦 著(英)
[3] 《关于氦原子的计算》 ----------- 黄崇圣 著(成都科技大学学报1980.6 )
[4] 《原子物理学》 ---------------- 诸圣麟 著
[5] 《氦原子光谱,兼谈原子结构》 ----- 朱正拥 著(铁岭师专学报1986.4)
[6] 《18个元素的原子结构计算》 ------ 张奎元 著(铁岭卫校校刊1988.1)
[7] 《36个元素的原子结构计算》 ------ 陶宝元 著(铁岭教育学院院刊1989.1-2)
[8] 《物